Laserdinamiko rilatas al la evoluo de certaj kvantoj de laseroj dum tempo, kiel ekzemple optika potenco kaj gajno.

La dinamika konduto de la lasero estas determinita per la interagado inter la optika kampo en la kavaĵo kaj la gajnmedio. Ĝenerale parolante, la laserpotenco varias laŭ la diferenco inter la gajno kaj la resonanca kavaĵo, kaj la indico de ŝanĝo de la gajno estas determinita per la procezo de stimulita emisio kaj spontanea emisio (ĝi ankaŭ povas esti determinita per la estingiga efiko kaj la procezo de transigo de energio).

Iuj specifaj aproksimadoj estas uzataj. Ekzemple, la lasergajno ne estas tro alta. En kontinua lumo lasero, la rilato inter la lasero potenco P kaj la gajnokoeficiento g en la kavaĵo kontentigas la sekvan kunligan diferencialan ekvacion:

Kie T_R estas la tempo necesa por unu rondveturo en la kavaĵo, l estas la kavperdo, g_ss estas la malgranda signalgajno (ĉe antaŭfiksita pumpintenseco), τ_g estas la gajna malstreĉiĝotempo (kutime proksima al la supra energiŝtatvivdaŭro), kaj E_sat estas tli saturis absorban energion de la gajna medio.

En kontinuaj ondaj laseroj, la plej koncerna dinamiko estas la ŝanĝkonduto de la lasero (kutime inkluzive de la formado de produktaĵpotencpikiloj) kaj la laborstato kiam ekzistas tumulto en la laborprocezo (kutime rilaksooscilado). En ĉi tiuj rilatoj, malsamaj specoj de laseroj havas tre malsamajn kondutojn.

Ekzemple, dopitaj izolaj laseroj estas emaj al pikiloj kaj rilaksoosciladoj, sed laserdiodoj ne estas. En Q-ŝaltita lasero, la dinamika konduto estas tre grava, kie la energio stokita en la gajnmedio multe ŝanĝiĝos kiam la pulso estas elsendita. Q-ŝanĝitaj fibraj laseroj kutime havas tre altajn gajnojn, kaj ekzistas iuj aliaj dinamikaj fenomenoj. Ĝi kutime igas la pulson havi kelkajn substrukturojn en la tempodomajno, kio povas ne estu klarigita per la supra ekvacio.

Simila ekvacio ankaŭ povas esti uzita por pasivaj reĝim-ŝlositaj laseroj; tiam la unua ekvacio bezonas aldoni plian terminon por priskribi la perdon de la saturebla absorbilo. La rezulto de ĉi tiu efiko estas ke la malfortiĝo de la malstreĉa oscilado estas reduktita. La malstreĉa osciladoprocezo eĉ ne mildiĝas, do la stabila solvo fariĝas ne plu stabila, kaj la lasero havasiuj malstabileco de Q-ŝaltita reĝimo-ŝlosado aŭ aliaj specoj de Q-ŝaltiloing.